Система паралл сил. Пара сил и его св-ва

Теоремы статики. Связи реакции связей.

А1. Если на свободное полностью жесткое тело действуют две силы, то тело может находиться в равновесии тогда, когда эти силы равны по модулю и ориентированы повдоль одной прямой в обратные стороны

А2 Действие данной си­стемы, сил на полностью жесткое тело не поменяется, если к Система паралл сил. Пара сил и его св-ва ней прибавить либо от нее отнять уравновешенную систему сил.

А3 Две силы, приложенные к телу в одной точке, имеют равнодействующую, приложенную в той же точке и изображаемую диагональю па­раллелограмма, построенного на этих силах, как на сторонах.

А4При всяком действии 1-го вещественного тела на другое имеет место такое же по Система паралл сил. Пара сил и его св-ва величине, но проти­воположное по направлению противодействие.

А5 Равновесие изме­няемого (деформируемого) тела, находящегося под действием дан­ной системы сил, не нарушится, если тело считать отвердевшим (полностью жестким).

1. Гладкая плоскость (поверхность) либо опора

2. Цилиндрический шарнир (подшипник) 3. Шаровой шарнир и подпятник. 4 Нить 5 стержень

6 шарнирная подвижная (недвижная) опора

8. Недвижная защемляющая опора либо Система паралл сил. Пара сил и его св-ва жесткая заделка

Сходящаяся система сил геометрическое сложение условие равновесия сходящейся системы сил

Сходящимися именуются силы, полосы дей­ствия которых пересекаются в одной точке.

Для равновесия приложенной к жесткому телу системы сходя­щихся сил нужно и довольно, чтоб равнодействующая этих сил была равна нулю.

1. Геометрическое условие равновесия. Потому что равнодействующая R сходящихся сил определяется Система паралл сил. Пара сил и его св-ва как замыкающая сторона силового многоугольника, построенного из этих сил, то R может обратиться в нуль и тогда только тогда, когда конец последней силы в многоугольнике совпадает с началом первой,т. е. когда много­угольник замкнется.

Как следует, для равновесия системы, сходящихся сил необ­ходимо и довольно, чтоб силовой многоугольник Система паралл сил. Пара сил и его св-ва, построен­ный из этих сил, был замкнут.

2. Аналитические условия равновесия. Аналитически равнодействующая системы сходящихся сил определяется формулой

4 момент силы относительно точки и оси. Т. относительно которой берется момент наз-ют центром момента а момент силы относительно этой точки моментом относительно центра. Св-ва момента силы относительно оси: 1) момент силы Система паралл сил. Пара сил и его св-ва = 0 если сила размещена || оси силы пересекают ось, т.е. если силы размещены в одной плоскости 2)МС =двойной S треугольника образ силой и отрезками соедин начало и конец проекции силы с точкой 0, 3) МС=проекции МС относительно точки на эту ось

Проекция равнодействующей на оси. Теор Вариньона.

Момент равнодейств силы относительно Система паралл сил. Пара сил и его св-ва точки либо оси равен сумме моментов составляющих сил относительно этой же точки либо оси.

Если система сходящихся сил находится в равновесии(R=0) то сумма моментов всех составл сил, относительно хоть какой точки либо оси =0

система паралл сил. Пара сил и его св-ва

Парой сил наз-ся система из 2-х равных по Система паралл сил. Пара сил и его св-ва модулю обратно направленных параллельных сил.

Св-ва: 1) момент пары сил = алгебрической сумме моментов сил образующих пару относительно хоть какой точки и не находится в зависимости от положения этой точки, 2) две пары сил имеющие вектор на равные моменты эквивалентны друг дружке, а) не изменяя действие пары сил на тело Система паралл сил. Пара сил и его св-ва можно переносить пару в плоскости ее деяния, б)не изменяя деяния пары сил на тело можно кА угодно изменять силы и плечо пары при условии что момент и направление вращения останутся не изменными, 3)система пар сил лежащих в одной плоскости эквивалентна одной паре лежащих в этой же пл-ти и Система паралл сил. Пара сил и его св-ва имеющей моменты = алгебрической сумме моментов слагаемых пар 4)пару сил не изменяя ее деяния на тело можно переносить в всякую паралл пл-ти деяния пары, 5) 2 пары сил расположенных в пересекающ пл-ях эквивалентны одной паре, момент которой = геометр сумме моментов слагаемых пар


sistema-provedeniya-kubka.html
sistema-provedeniya-zanyatij-autotreningom.html
sistema-raboti-dou-po-oznakomleniyu-detej.html